Puissance (physique)

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En physique, la puissance est la quantité d'énergie par unité de temps fournie par un système à un autre. La puissance correspond donc à un débit d'énergie : deux systèmes de puissances différentes pourront fournir le même travail (la même énergie), mais le système le plus puissant sera le plus rapide.

Dans certains cas, il faut une grande puissance au démarrage (grande energie sur une courte durée), donc seuls les systèmes puissants peuvent faire fonctionner le dispositif. C'est notamment le cas lorsqu'il faut vaincre un frottement sec ou bien lorsqu'il y a un effet de seuil (comme par exemple la vitesse minimale de décollage d'un avion ou d'une fusée). Une rame de métro nécessitera une puissance d'environ 1 MegaWatt pour se lancer, et 10 à 15 fois moins pour maintenir sa vitesse de croisière.

La puissance est toujours égale au produit d'une grandeur d'effort (force, couple, pression, tension, ...) par une grandeur de flux (vitesse, vitesse angulaire, débit, intensité du courant, ...)

L'unité de puissance du SI est le watt, noté W, qui correspond à un joule fourni par seconde.

On utilise encore le cheval vapeur dans le cas des moteurs thermiques: 1 cv = 736 W environ

Toujours dans le domaine automobile, la puissance fiscale, est un paramêtre arbitraire défini par l'administration, le rapport avec la puissance réelle n'étant pas univoque. Le calcul prend en compte la cylindrée, le type de carburant, et l'étagement de la boîte des vitesses.

La puissance moyenne P_m est l'énergie E délivrée par un phénomène divisée par la durée de ce phénomène :

$P_m = \frac{E}{\tau}$

La puissance instantanée est la dérivée de l'énergie fournie par rapport au temps :

$P = \frac{dE}{dt}$

on a

$P_m = \frac{1}{\tau} \int_0^\tau P(t) \cdot dt$

Par abus de langage, on attribue la puissance à l'objet qui la transforme :

un moteur de 100 cv
une lampe de 100 W

Dans ce cas il s'agit soit :

de la puissance nominale sous condition de fonctionnement (par exemple lampe alimentée en 220V),
de la puissance maximale (moteur à plein régime, ou à régime donné).

[modifier] En mécanique

[modifier] Puissance d'une force

Si le point d'application d'une force $\vec{F}$ (en N) se déplace à la vitesse instantanée $\vec{v}$ (en m/s), alors la puissance instantanée vaut (en W)

$P = \vec{F} \cdot \vec{v}$

On retrouve aisément ce résultat en dérivant le travail d'une force.

[modifier] Puissance d'un couple.

Si l'objet est en rotation sous l'action d'un couple $\vec{C}$ (en N·m) et tourne à la vitesse de rotation instantanée $\vec{\Omega}$ (en rad/s), alors la puissance instantanée vaut (en W)

$P = \vec{C} \cdot \vec{\Omega}$

[modifier] Puissance des interactions.

Dans une liaison parfaite, la puissance des interactions est nulle. On obtient cette grandeur par le calcul du co-moment des torseurs cinématique et statique de la liaison.

[modifier] Principe des puissances virtuelles.

Il s'agit d'un artifice de calcul permettant de sélectionner dans un mécanisme les puissances d'actions extérieures et d'établir ainsi une relation entre elles (loi entrée/sortie par exemple).

[modifier] En électricité

[modifier] Cas général : régimes variables

Si la tension et le courant varient, la puissance instantanée consommée par un dipôle est égale au produit des valeurs instantanées du courant qui le traverse et de la tension à ses bornes.

$p(t) = u(t) \cdot i(t) \,$

avec P en Watt, u en volts et i en ampères.

[modifier] Puissance en continu

En régime de tension et de courant continu,

$P = U \cdot I$

U et I étant les valeurs constantes de la tension aux bornes du dipôle et de l'intensité du courant à travers le dipôle.

Remarques

Si la tension U est continue et l'intensitée est variable on a : $P(t) = U \cdot \overline i (t) = U \cdot I_{moy} \,$ avec $I_{moy} \,$ : valeur moyenne du courant $i(t) \,$
Si l'intensitée I est continue et la tension est variable on a : $P(t) = \overline u (t) \cdot I = U_{moy} \cdot I \,$ .

[modifier] Puissance dissipée par une résistance : effet Joule

Si R est la résistance du dipôle, alors on a :

$u(t) = R \cdot i(t) \,$

Cela conduit à l'expresion de la puissance instantanée :

$P(t) = R \cdot i^2(t) =\frac{u^2(t)}{R}\,$

La puissance moyenne s'écrit alors : $P= R \cdot \underline {i^2(t)} =\frac{\underline {u^2(t)}}{R}\,$ avec

$\underline {i^2(t)} \,$ la moyenne du carré de l'intensité
$\underline {u^2(t)} \,$ la moyenne du carré de la tension

On introduit généralement les valeurs efficaces du courant ou de la tension afin de mettre la puissance moyenne sous la forme :

$P = R \cdot I^2 = \frac{U^2}{R}$ avec

$I =\sqrt{\underline {i^2(t)}} \,$ valeur efficace du courant.

$U =\sqrt{\underline {u^2(t)}} \,$ valeur efficace de la tension.

[modifier] Puissance dissipée par un dipôle actif linéaire

[modifier] Bilan de puissance en fonctionnement récepteur

D'un point de vue électrique, on peut modéliser un dipôle actif linéaire (électromoteur) par un M.E.T. (Modèle équivalent de Thévenin. Remarque : ce modèle est très sommaire et ne rend compte que des puissances électriques mises en jeu.

Bilan des puissances électriques (approximatif, déduit d'un modèle):

La puissance absorbée par le dipôle est fournie par l'alimentation électrique :

$P_a = U\cdot I \,$

Cette puissance est tranformée en puissance électromagnétique et en pertes par effet Joule :

$P_a \approx P_{em} + p_J$

$U\cdot I = E\cdot I + r\cdot I^2$

Dans ce cas la puissance utile est la puissance électromagnétique : $P_u = P_{em} = E \cdot I \,$

[modifier] Bilan de puissance en fonctionnement générateur

La puissance absorbée par le dipôle est fournie par l'extérieur sous forme de puissance électromagnétique :

$P_a = P_{em} =E \cdot I \,$

Cette puissance est tranformée en puissance électrique et en pertes par effet Joule et dans ce cas la puissance utile est la puissance électrique : $P_u = U \cdot I \,$ :

$P_{em} \approx P_u + p_J$

$E\cdot I = U\cdot I + r\cdot I^2$

[modifier] Rendement

$\eta =\frac{P_u}{P_a}$

Cas ou le dipôle actif fonctionne en récepteur : $\eta = \frac{P_{em}}{U\cdot I}= \frac{E}{U}$

Cas ou le dipôle actif fonctionne en générateur : $\eta = \frac{U\cdot I}{P_{em}}= \frac{U}{E}$

On a toujours $\eta \,< 1$ .

[modifier] Puissances en régime sinusoïdal

En régime sinusoïdal, la tension et le courant ont pour expression :

$u(t) =U_{max}\cdot \cos (\omega t) = U \sqrt 2 \cdot \cos (\omega t) \,$

$i(t) =I_{max}\cdot \cos(\omega t + \varphi ) = I \sqrt 2 \cdot \cos(\omega t + \varphi ) \,$

avec U et I: valeurs efficaces de la tension et du courant., et φ est le déphasage du courant par rapport à la tension.

Le produit de ces deux grandeurs a pour expression :

$p(t) =UI \cdot \cos(\varphi) + UI \cdot \cos(2 \omega t + \varphi ) \,$

Le premier terme de la somme est appelé puissance active, le deuxième terme de la somme puissance fluctuante. Cette somme correspond à une puissance sinusoïdale de fréquence double de celle du courant et de la tension et dont la position moyenne est égale à la puissance active.

La valeur de $\cos(\varphi) \,$ correspond au facteur de puissance en régime sinusoïdal
La courbe ci-dessous représente la puissance consommée par un dipôle soumis à une tension sinusoïdale de valeur efficace égale à 230 V, traversé par un courant également sinusoïdal de valeur efficace égale à 18 A et dont le facteur de puissance est égal à 0,8. On constate que la puissance instantanée varie entre +7,45 kW et -0,83 kW soit une amplitude de variation de 8,3 kW (2UI) et une moyenne d'environ 3,3 kW : = UI cos φ

[modifier] Puissance active

La puissance moyenne consommée en régime sinusoïdal porte le nom de puissance active. Cette dénomination provient de la méthode de Boucherot (voir ci-dessous)
Elle a pour expression :

$P =U \cdot I \cdot \cos \varphi = \frac{U_{max} \cdot I_{max}}{2}\cdot \cos \varphi \,$

[modifier] Puissance fluctuante

C'est une puissance sinusoïdale de fréquence double de celle du courant et de la tension. C'est elle qui impose une distribution en triphasé des fortes puissances.

[modifier] Puissance apparente et réactive - Théorème de Boucherot

Le théorème de Boucherot permet, en régime sinusoïdal de tension et de courant, de calculer la puissance totale consommée par une installation électrique comportant plusieurs dipôles de facteur de puissance divers, ainsi que le courant total appelé dans cette installation. Cette méthode permet de faire des calculs selon un formalisme de type vectoriel sans utiliser la représentation de Fresnel plus lourde lorsque l'on est en présence de nombreux dipôles.
Pour appliquer cette méthode, il est nécessaire de créer deux intermédiaires de calcul qui n'ont pas véritablement de sens physique :

La puissance apparente notée S est égale au produit des valeurs efficaces : $S =U \cdot I \,$ en Volt Ampère ou VA

La puissance réactive notée Q, est telle que $Q =U \cdot I \cdot \sin \varphi \,$ en Volt Ampère Réactif ou var.

Les unités sont différentes des Watts alors qu'elles sont homogènes à une puissance afin de respecter le principe physique qui autorise d'additionner des grandeurs de mêmes unités. En effet additionner des puissances actives avec des puissances réactives ou apparentes n'a aucun sens physique.

Les trois puissances sont liées par la relation :

$S^2 =P^2 +Q^2 \,$

Soit un dipôle dont l'impédance complexe s'écrit : $\underline Z = R + jX \,$ . On a :

$P = R \cdot I^2 \,$ ; $Q = X \cdot I^2 \,$ ; $S = {\left| \underline Z \right|} \cdot I^2 \,$

De plus on a par définition : $\cos \varphi = \frac PS \,$ et $\sin \varphi = \frac QS \,$ donc $\tan \varphi = \frac QP \,$

[modifier] Puissance complexe

La puissance complexe est un outil mathématique de traitement des puissances électriques à l'aide de la transformation complexe.

$\underline S = \underline U \cdot \underline I^* \,$ avec $\underline I^* \,$ : nombre complexe conjugé de l'intensité complexe $\underline I \,$
$\underline S = P + \mathbf{j} Q \,$ avec $P \,$ : puissance active et $Q \,$ : puissance réactive.