Effet Thomson

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L'effet Thomson, découvert par le baron Kelvin William Thomson en 1851, décrit la relation entre un courant électrique (ou une tension électrique) et un flux de chaleur (ou un gradient thermique) au sein d'un matériau conducteur.

[modifier] Principes

Thomson montra en 1851 que les effets Seebeck et Peltier sont liés : un matériau soumis à un gradient thermique et parcouru par un courant électrique échange de la chaleur avec le milieu extérieur. Réciproquement, un courant électrique est généré par un matériau soumis à un gradient thermique et parcouru par un flux de chaleur. La différence fondamentale entre les effets Seebeck et Peltier et l’effet Thomson est que ce dernier existe pour un seul matériau et ne nécessite pas la présence d’une jonction.

L’effet Thomson est mis en évidence lorsque sont présents simultanément un gradient de température T et un courant électrique I. Il y a alors génération (émission) ou absorption de chaleur Q dans chaque segment de matériau pris individuellement. Le gradient de flux thermique dû à l'effet Thomson au sein des matériaux est donné par :

$\frac{dQ(x)}{dx}=I.\tau.\frac{dT(x)}{dx}\,$

dT(x)/dx est le gradient de température.
τ est le coefficient Thomson.
x est la coordonnée spatiale (voir schéma)

Il existe également un terme dû à l'effet Joule $Q = ρ J 2$ avec ρ la résistivité électrique et J la densité de courant, mais dQ(Joule)/dx est nul si le matériau est homogène (ρ indépendant de x).

Les coefficients Peltier Π et Seebeck S sont reliés au coefficient de Thomson τ par les équations de Kelvin :

$\Pi = ST \,$

$\tau = T\frac{dS}{dT} \,$

Au vu de cette dernière relation, il est clair que l'effet Thomson ne sera présent que dans des matériaux pour lesquels le coefficient Seebeck dépend significativement de la température. En effet si S est indépendant de la température, alors $\frac{dS}{dT}=0$ . Ainsi par exemple l'effet Thomson est négligeable dans le plomb, pour lequel le coefficient Seebeck est presque indépendant de la température.