シュヴァルツシルト半径

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1916年、ドイツの天文学者カール・シュヴァルツシルトはアインシュタインの重力場方程式の解を求め、非常に小さく重い星があったとすると、その星の中心からのある半径の球面内では曲率が無限大になり（註：これは間違い。曲率が発散するのは特異点においてのみ）、光も脱出できなくなるほど曲がった時空領域が出現することに気付いた。その半径をシュヴァルツシルト半径 (Schwarzschild radius) または重力半径と呼ぶ。

シュヴァルツシルト半径よりも小さいサイズに収縮した天体をブラックホールと呼ぶ。ブラックホールの質量を M, 光速度を c, 万有引力定数を G とすると、そのシュヴァルツシルト半径 r_g は、 $r_{\rm g}={2GM\over c^2}$ と表される。

興味深いことに、この表式と同じ結果は以下のようにしてニュートン力学からも導き出すことができる。

質量 M、半径 r の天体表面からの脱出速度 v_esc を考えると、運動エネルギーと位置エネルギーのつりあい：(1/2)mv_esc² = GmM/r より、v_esc = (2GM/r)^1/2 となる。ここで v_esc = c と置いて、脱出速度が光速 c に等しくなる時の天体の半径 r を求めれば、上記と同じ重力半径の式が得られる。実際、18世紀末にフランスのラプラスがこのような考察から、ある程度以上質量が大きく半径が小さい星から放たれた光は星の外に出ることができないと考えた。

（ただしこのニュートン力学的考察での脱出速度は物体が無限遠まで到達するのに要する初速度なので、最終的に戻ってくるならば一時的に有限の距離まで飛び出すことは可能である。これに対し、一般相対性理論の解としてのシュヴァルツシルト半径は時空の曲率が無限大になる半径であり、（註：これは正しくない。シュヴァルツシルト半径では曲率は無限大に「ならない」。シュヴァルツシルト座標で書いたメトリックに見かけ上の発散が起きるだけである。曲率が発散するのは特異点においてのみ）この半径から外には一瞬たりとも出ることができない、という違いがある。）

[編集] 例

仮に質量が太陽と同じ星がブラックホールになったとすると、そのシュヴァルツシルト半径は約3kmとなる。（ただし恒星進化の理論から、太陽質量程度の星はブラックホールにはならないことが分かっている。）同様に、地球質量のシュヴァルツシルト半径は約0.9cm、銀河中心にあると考えられている10⁸太陽質量程度の大質量ブラックホールのシュヴァルツシルト半径は天文単位のスケールとなる。