Hodgkin-Huxley-Modell

aus Wikipedia, der freien Enzyklopädie

Du hast neue Nachrichten (Unterschied zur vorletzten Version).

Das Hodgkin-Huxley-Modell ist das berühmteste Modell zur Simulation von Neuronen. Es wurde 1952 von Alan Lloyd Hodgkin und Andrew Fielding Huxley, ursprünglich zur Beschreibung der Entstehung von Aktionspotenzialen im Riesenaxon des Tintenfisches, entwickelt. Beide Wissenschaftler erhielten zusammen mit Sir John Carew Eccles 1963 den Nobelpreis für Medizin "für ihre Entdeckungen über den Ionen-Mechanismus, der sich bei der Erregung und Hemmung in den peripheren und zentralen Bereichen der Nervenzellenmembran abspielt".

Das Modell simuliert Neuronen nahe an den biologischen Gegebenheiten, z.B. werden einzelne Aktionspotenziale (Spikes) modelliert. Dieses Modell wird auch häufig als Grundmodell, Elektrisches Modell oder Kabelmodell bezeichnet.

Bei diesem Modell werden die spannungsabhängigen Membranwiderstände für die Ionenströme innerhalb einer Membran durch variable Widerstände modelliert. Die elektrische Membrankapazität C wird durch einen Kondensator simuliert. Das Hodgkin-Huxley-Modell ist allerdings zur Modellierung großer Netzwerke nur schlecht geeignet, da es zu aufwendig ist.

Der Gesamtmembranstrom ist die Summe der Kalium-, Natrium- und Leck- Ströme I_K, I_Na und I_L und des externen Stroms I_ext (z.B. ein durch eine externe Elektrode applizierter Strom), der die Membran auflädt. Das Membranpotenzial V gehorcht dann der Differentialgleichung

$C \cdot \frac{dV}{dt} = I_{ext} - I_{K} - I_{Na} - I_{L}$ .

Die Ströme I_K, I_Na und I_L ergeben sich aus der Differenz der Membranspannung zum jeweiligen Gleichgewichtspotenzial E und der dazugehörigen Leitfähigkeit g:

$I_{K} = g_{K} \cdot (V-E_{K})$ ,

$I_{Na} = g_{Na} \cdot (V-E_{Na})$ und

$I_{L} = g_{L} \cdot (V-E_{L})$ .

Als Absolutwerte für die Umkehrpotentiale wurden gefunden E_K=-77mV, E_Na=50mV und E_L=-54mV. Per Definition ist ein externer Strom (z.B. durch eine Elektrode) als positiver Einwärtsstrom definiert, während ein Membranstrom als positiver Auswärtsstrom gilt, dies erklärt die Wahl der Vorzeichen.

Die Leitfähigkeiten g_K und g_Na sind zeitabhängig und somit für die Entstehung eines Aktionspotenziales verantwortlich, während die Leck-leitfähigkeit g_L konstant bleibt, da sich der Widerstand der Membran als unveränderlich annehmen lässt. Hodgkins und Huxleys geniale Idee war das Postulat von Gatingvariablen (engl. Gate: Tor), die die (probabilistischen) Dynamiken der Ionenkanäle nachbilden. Diese Variablen geben den Anteil der gerade geöffneten Kanäle an. Experimentelle Befunde ließen die Forscher auf drei Gatingvariablen schließen, die sie n, m und h nannten. Zusammen mit der Maximalleitfähigkeit $\bar{g}$ eines Ions beschreibt die Gatingvariable den gerade durch die Membran fließenden Strom:

$I_{K} = \bar{g}_{K} \cdot n^{4} \cdot (V-E_{K})$ und

$I_{Na} = \bar{g}_{Na} \cdot m^{3} \cdot h \cdot (V-E_{Na})$

Die drei Gatingvariablen sind folgenden Dynamiken unterworfen:

$\frac{dn}{dt} = \alpha_{n}(V) \cdot (1-n) - \beta_{n}(V) \cdot n$ ,

$\frac{dm}{dt} = \alpha_{m}(V) \cdot (1-m) - \beta_{m}(V) \cdot m$ ,

$\frac{dh}{dt} = \alpha_{h}(V) \cdot (1-h) - \beta_{h}(V) \cdot h$

Die Funktionen $α n (V),α m (V),α h (V),β n (V),β m (V),β h (V)$ sind jeweils exponentielle Funktionen, deren Parameter wiederum durch Experimente justiert wurden. Das sich ergebende gekoppelte, nichtlineare Differentialgleichungssystem lässt sich im Allgemeinen nicht analytisch sondern nur durch numerische Näherungsverfahren lösen.

Die postulierten Gatingvariablen haben sich später als echte Struktureigenschaft der spannungsabhängigen Ionenkanäle herausgestellt. Der Natriumkanal hat fünf verschiedene Zustände, von denen nur einer Natriumionen hindurchlässt. Bei fünf Zuständen gibt es aber vier Übergänge, dies (siehe obiges $n 4$ ) hatten Hodgkin und Huxley bereits rein empirisch entdeckt!

[Bearbeiten] Literatur

Hodgkin, A. L. and Huxley, A. F.: A Quantitative Description of Membrane Current and its Application to Conduction and Excitation in Nerve. Journal of Physiology 117: 500-544 (1952)