Coordenadas esféricas

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El sistema de coordenadas esféricas se basa en la misma idea que las coordenadas polares y se utiliza para determinar la posición espacial de un punto mediante una distancia y dos ángulos.

En consecuencia, un punto P queda representado por un conjunto de tres magnitudes: el radio $r$ , el ángulo polar o colatitud θ y el azimuth φ.

Algunos autores utilizan la latitud, en lugar de colatitud, en cuyo caso su margen es de 90º a -90º (de -π/2 a π/2 radianes), siendo el cero el plano XY. También puede variar la medida del acimut, según se mida el ángulo en sentido reloj o contrarreloj, y de 0º a 360ª (0 a 2π en radianes) o de -180º a +180º (-π a π).

Se debe tener en cuenta qué convención utiliza un autor determinado.

Tabla de contenidos

1 Convenciones utilizadas
- 1.1 Convención norteamericana
- 1.2 Convención no-norteamericana
2 Relación con otros sistemas de coordenadas
- 2.1 Relación con las coordenadas cartesianas
- 2.2 Relación con las coordenadas cilíndricas
3 Líneas y superficies coordenadas
4 Base coordenada
5 Diferenciales de línea, superficie y volumen
6 Operadores diferenciales en coordenadas esféricas
7 Véase también

[editar] Convenciones utilizadas

[editar] Convención norteamericana

Hablando en términos de coordenadas cartesianas, la convención usada por los matemáticos de Estados Unidos es:

$r$ (radio): es la distancia entre el punto P y el origen.
φ (colatitud o ángulo polar ) de 0º a 180º es el ángulo entre el eje z y la línea que une el origen y el punto P, y
θ (acimut o longitud) de 0º a 360º es el ángulo entre el eje $X$ positivo y la línea que une el origen con la proyección del punto P en el plano XY.

[editar] Convención no-norteamericana

Sin embargo, la mayoría de los físicos, ingenieros y matemáticos no norteamericanos intercambian los símbolos θ y φ, siendo:

θ la colatitud
φ el acimut.

Esta es la convención que seguiremos en lo que resta de artículo.

En el sistema internacional, los rangos de variación de las tres coordenadas son

$0\leq r <\infty\qquad 0\leq \theta\leq \pi\qquad 0\leq \varphi< 2\pi$

La coordenada radial es siempre positiva. Si reduciendo el valor de $r$ llega a alcanzarse el valor 0, a partir de ahí, $r$ ; vuelve a aumentar, pero θ pasa a valer π-θ y φ aumenta o disminuye en π radianes.

[editar] Relación con otros sistemas de coordenadas

[editar] Relación con las coordenadas cartesianas

Las coordenadas esféricas pueden ponerse en función de las coordenadas cartesianas y viceversa, de acuerdo con las relaciones

$r = \sqrt{x^2 + y^2+z^2}\qquad \theta=\arctan\left(\frac{\sqrt{x^2+y^2}}{z}\right)\qquad \varphi=\arctan\left(\frac{y}{x}\right)$

y sus inversas

$x = r\,{\rm sen}\,\theta\,\cos\varphi \qquad y = r\,{\rm sen}\,\theta\,{\rm sen}\,\varphi\qquad z = r \,\cos\theta$

Estas relaciones se hacen singulares en el propio eje $z$ , en el cual φ no está definida.

[editar] Relación con las coordenadas cilíndricas

Como sistema intermedio entre las coordenadas cartesianas y las esféricas, está el de las coordenadas cilíndricas, que se relaciona con el de las esféricas por las relaciones

$r = \sqrt{\rho^2+z^2}\qquad \theta=\arctan\left(\frac{\rho}{z}\right)\qquad \varphi=\varphi$

y sus inversas

$\rho = r\,{\rm sen}\,\theta \qquad \varphi = \varphi\qquad z = r \,\cos\theta$

[editar] Líneas y superficies coordenadas

Las líneas coordenadas son aquellas que se obtienen variando una de las coordenadas y manteniendo fijas las otras dos. Para las coordenadas esféricas, estas son:

Líneas coordenadas $r$ : Semirrectas radiales partiendo del origen de coordenadas.
Líneas coordenadas θ: Semicírculos verticales (meridianos)
Líneas coordenadas φ: Circunferencias horizontales (paralelos).

Las superficies coordenadas son aquellas que se obtienen fijado sucesivamente cada una de las coordenadas de un punto. Para este sistema son:

Superficies $r$ =cte.: Esferas con centro en el origen de coordenadas.
Superficies θ=cte.: Conos rectos con vértice en el origen.
Superficies φ=cte.: Semiplanos verticales.

Las líneas y superficies coordenadas de este sistema son perpendiculares dos a dos en cada punto. Por ello, éste es un sistema ortogonal.

[editar] Base coordenada

A partir del sistema de coordenadas cilíndricas puede definirse una base vectorial en cada punto del espacio, mediante los vectores tangentes a las líneas coordenadas. Esta nueva base puede relacionarse con la base fundamental de las coordenadas cartesianas mediante las relaciones

$\hat{r} = {\rm sen}\theta\,\cos\varphi\,\hat{x} + {\rm sen}\theta\,{\rm sen}\,\varphi\,\hat{y} + \cos\theta \hat{z}$

$\hat{\theta} = \cos\theta\,\cos\varphi\,\hat{x} + \cos\theta\,{\rm sen}\,\varphi\,\hat{y} - {\rm sen}\theta \hat{z}$

$\hat{\varphi} = -{\rm sen}\varphi\,\hat{x} + \cos\,\varphi\,\hat{y}$

e inversamente

$\hat{x} = {\rm sen}\theta\,\cos\varphi\,\hat{r} + \cos\theta\,\cos\varphi\,\hat{\theta} - {\rm sen}\,\varphi\,\hat{\varphi}$

$\hat{y} = {\rm sen}\theta\,{\rm sen}\,\varphi\,\hat{r} + \cos\theta\,{\rm sen}\,\varphi\,\hat{\theta}+\cos\,\varphi\,\hat{\varphi}$

$\hat{z} = \cos\theta\,\hat{r}- {\rm sen}\theta\,\hat{\theta}$

En el cálculo de esta base se obtienen los factores de escala

$h_r = 1 \qquad h_\theta = r \qquad h_\varphi = r\,{\rm sen}\theta$

Disponiendo de la base de coordenadas esféricas se obtiene que la expresión del vector de posición en estas coordenadas es

$\vec r = r\,\hat{r}$

Nótese que no aparecen término en $\hat{\varphi}$ o $\hat{\theta}$ . La dependencia en estas coordenadas está oculta en el vector $\hat{r}$ .

[editar] Diferenciales de línea, superficie y volumen

[editar] Diferencial de línea

Un desplazamiento infinitesimal, expresado en coordenadas esféricas, viene dado por

$d\vec r = h_r\,dr\,\hat{r}+h_\theta\,d\theta\,\hat{\theta} +h_\varphi\,d\varphi\,\hat{\varphi} =dr\,\hat{r}+r\,d\theta\,\hat{\theta}+r\,{\rm sen}\,\theta\,d\varphi\,\hat{\varphi}$

[editar] Diferenciales de superficie

La expresión general de un diferencial de superficie en coordenadas curvilíneas es complicada. Sin embargo, para el caso de que se trate de una superficie coordenada, $q 3 = cte.$ el resultado es

$d\vec S_{q_3={\rm cte}} = h_1\,h_2\,dq_1\,dq_2\,\hat{q}_3$

y expresiones análogas para las otras dos superficies coordenadas.

En el caso particular de las coordenadas esféricas, los diferenciales de superficie son

$r$ =cte: $d\vec S_{r={\rm cte}} = r^2\,{\rm sen}\theta\,d\theta\,d\varphi\,\hat{r}$
θ=cte: $d\vec S_{\theta={\rm cte}} = r\,{\rm sen}\theta\,dr\,d\varphi\,\hat{\theta}$
φ=cte: $d\vec S_{\varphi={\rm cte}} = r\,dr\,d\theta\,\hat{\varphi}$

[editar] Diferencial de volumen

El volumen de un elemento en coordenadas curvilíneas equivale al producto del jacobiano de la transformación, multiplicado por los tres diferenciales. El jacobiano, a su vez, es igual al producto de los tres factores de escala, por lo que

$dV = h_1\,h_2\,h_3\,dq_1\,dq_2\,dq_3$

que para coordenadas esféricas da

$dV = r^2\,{\rm sen}\,\theta\,dr\,d\theta\,d\varphi$

[editar] Operadores diferenciales en coordenadas esféricas

El gradiente, la divergencia, el rotacional y el laplaciano poseen expresiones particulares en coordenadas esféricas. Estas son:

Gradiente

$\nabla\phi = \frac{\partial \phi}{\partial r}\hat{r} +\frac{1}{r}\frac{\partial \phi}{\partial \theta}\hat{\theta}+ \frac{1}{r\,{\rm sen}\theta}\frac{\partial \phi}{\partial \varphi}\hat{\varphi}$

Divergencia

$\nabla\cdot\vec F = \frac{1}{r^2}\frac{\partial(r^2 F_r)}{\partial r} + \frac{1}{r\,{\rm sen}\,\theta}\frac{\partial({\rm sen}\,\theta\,F_\theta)}{\partial \theta} + \frac{1}{r\,{\rm sen}\,\theta}\frac{\partial(F_\varphi)}{\partial \varphi}$

Rotacional

$\nabla\times \vec F=\frac{1}{r^2{\rm sen}\,\theta}\left| \begin{matrix} \hat{r} & r\,\hat{\theta} & r\,{\rm sen}\,\theta\,\hat{\varphi} \\ & & \\ \frac{\partial}{\partial r} & \frac{\partial}{\partial \theta} & \frac{\partial}{\partial \varphi} \\ & & \\ F_r & rF_\theta & r{\rm sen}\,\theta\,F_\varphi \end{matrix}\right|$

Laplaciano

$\nabla^2\phi = \frac{1}{r^2}\frac{\partial}{\partial r}\left(r^2\frac{\partial\phi}{\partial r}\right) + \frac{1}{r^2\,{\rm sen}\,\theta}\frac{\partial}{\partial \theta} \left({\rm sen}\,\theta\frac{\partial\phi}{\partial \theta}\right) + \frac{1}{r^2{\rm sen}^2\theta}\frac{\partial^2\phi}{\partial \varphi^2}$