Wess-Zumino-Witten 模型
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理論物理 與 數學中, Wess-Zumino-Witten (WZW) 模型, 又稱Wess-Zumino-Novikov-Witten model, 乃一簡單之 共型場論,其解可以用仿射李代數表達。其名來自 Julius Wess、Bruno Zumino、Sergei P. Novikov 與 Edward Witten.
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[编辑] 作用
設G為緊緻單連通李羣,設g為其李代數。設γ為黎曼球面S2(複平面之一點緊緻化)上一G-值場
Wess-Zumino-Witten 模型是γ所定義之非線性 sigma 模型,其作用為
- ;
其中首項為量子場論中常見之動量項,重覆指標相加,度量為歐幾里得度量, 為g上之Killing 二次式,而 為 偏導數。
SWZ 項人稱 Wess-Zumino 項,其定義為
其中 [,] 為交換子,εijk 為完全反對稱張量,i=1,2,3,yi為積分座標,取值於單位球 B3。 在此積分中,場γ 被延拓至單位球之內部--此所以可能,是由於任何緊緻單連通李羣之第二同倫羣π2(G)俱為零( γ已於球面上定義)。
[编辑] 拉回
注意:若 ea 為李代數g之基向量,則 為g 之 結構常數。 結構常數是反對稱的,因而定義了一G 上之三次微分式 。故上述積分實為球B3上之三次調和式之 拉回。記此三次式為 c、其拉回為 γ * , 則吾人有
自此吾人可用拓撲方法分析 WZ-項。
[编辑] 拓撲障礙
γ 有多種延拓至球B3K之內部;若要求物理現象不依賴於特定之延拓,則常數k需符合以下「量子條件」:
- 取γ 到球內部之任何兩種延拓。是為平三維區域至李羣G之兩支影射。在其邊界 S2黏起此兩個三維球,則成一三維球面S3;其中每一三維半球面來自一B3。 γ 之兩種延拓則成為一影射: 。然而,任何緊緻單連通李羣G之同倫羣
。故
- SWZ(γ) = SWZ(γ') + n
其中 γ 與 γ' 表示兩種延拓, n為一整數--黏合後之影射之纏繞數[1] 。兩種延拓會帶來相同的物理系統,若
是故, 耦合常數k必須為整數。當G是半單李羣,或不連通緊緻羣, 則由每一連通部所給之一整數構成此階(level)。
此拓撲障礙亦可以相應之仿射李代數之表示論體現。 當每一階為一整數,則存在該仿射李代數之么正最高權表示,而其最高權為dominant integral. 此等表示是可積表示[2][3]。
吾人亦常遇相應於一非緊緻單李羣-例如 SL(2,R)-之 WZW 模型。 Juan Maldacena 與 Hirosi Ooguri 以此描述三維反 de sitter 空間[4]上之 弦理論 。 此時 π3(SL(2,R))=0,故不存在拓撲障礙,而其階亦不必為整數。
[编辑] 推廣
上述各 WZW 模型俱定義於黎曼球面上。吾人亦可定義一般緊緻黎曼曲面上之場γ。
[编辑] Current 代數
[编辑] 參攷
- J. Wess, B. Zumino, "Consequences of anomalous Ward identities", Physics Letters B, 37 (1971) pp. 95-97.
- E. Witten, "Global aspects of current algebra", Nuclear Physics B 223 (1983) pp. 422-432.
- V. Kac, Infinite dimensional Lie algebras
[编辑] 註
- ↑ (en:winding number)
- ↑ (en:intergrable representation)
- ↑ Kac, Victor, Infinite dimensional Lie algebras, ISBN 0-521-46693-8 第十章,
- ↑ en:anti de Sitter space,為SL(2,R)之通用覆蓋